ハイペロン
ハイペロン（英: hyperon）は、ストレンジクォークを含むが、チャームクォーク、ボトムクォークおよびトップクォークを含まないバリオンである[1]。言い換えると、ストレンジネスを持つが、チャーム、ボトムネス、トップネスを持たないバリオンである。
目次
1 性質
2 種類
2.1 8重項
2.2 10重項
3 崩壊反応
3.1 Λ崩壊
3.2 Σ崩壊
3.3 Ξ崩壊
3.4 Ω−崩壊
4 研究
5 ハイペロンの一覧
6 関連項目
7 脚注
性質
すべてのハイペロンは、バリオンでありフェルミオンである。すなわち、それらは半整数スピンを持ちフェルミ＝ディラック統計に従う。それらはすべて強い核力を経由して相互作用し、ハドロンを形成する。それらは三つの軽いクォークから構成され、少なくともその一つはストレンジクォークである。ストレンジクォークを含むため、それらはストレンジバリオンである。ハイペロンは パリティ非保存の弱い崩壊をする。
寿命は10-10～10-8秒と、核子に比べきわめて短命であり、その質量は核子より数割重たい。また、1つの核子と、1つまたはいくつかの中間子に崩壊する。
- 個々のハイペロンの性質についてはバリオンも参考のこと。
種類
バリオン8重項。最上段のn・p以外のΣ・Ξ・Λがハイペロンである。Qは電荷、Sはストレンジネス。
バリオン10重項は、全スピンが3/2になる三つのu、dまたはsクォークの組合せで構成される。最上段のΔ以外の下の六のつΣ*・Ξ*・Ωがハイペロンである。
ハイペロンの種類には、Σ粒子、Ξ粒子、Λ粒子、Σ*粒子、Ξ*粒子、Ω粒子がある。アイソスピンの第3成分を考慮に入れる（アップクォークとダウンクォークを区別する）と、全部で12種類が存在する。
シグマハイペロンは、Σ+
、Σ0
およびΣ−
の三種類が存在する。それらは、約6990190659015399999♠1190 MeVの静止エネルギーおよび約6990100000000000000♠1×10−10 秒の寿命を持つ。Σ0
は例外でその寿命は6981099999999999999♠1×10−19 秒以下である。
ラムダハイペロンは、Λ0
の一種類が存在する。それは、6990178642690900000♠1115 MeVの静止エネルギーおよび6990260000000000000♠2.6×10−10 秒の寿命を持つ。
グザイハイペロンは、Ξ0
およびΞ−
の二種類が存在する。それらは、6990210686222899999♠1315 MeVおよび6990211487311199999♠1320 MeVの静止エネルギーと6990290000000000000♠2.9×10−10 秒および6990160000000000000♠1.6×10−10 秒の寿命を持つ。
オメガハイペロンは、Ω−
の一種類が存在する。それは、6990267563492200000♠1670 MeVの静止エネルギーおよび6989820000000000000♠8.2×10−11 秒の寿命を持つ。
8重項
- sdd = Σ-
- (sud + sdu) / √2 = Σ0
- uus = Σ+
- dss = Ξ-
- uss = Ξ0
- (sud - sdu) / √2 = Λ0
10重項
- (sdd + dsd + dds) / √3 = Σ*-
- (uds + sdu + usd + dsu + sud + sdu) / √6 = Σ*0
- (uus + usu + suu) / √3 = Σ*+
- (dss + sds + ssd) / √3 = Ξ*-
- (uss + sus + ssu) / √3 = Ξ*0
- sss = Ω-
崩壊反応
ストレンジネスは強い相互作用によって変換されるので、基底状態ハイペロンは強い崩壊をしない。しかしながら、それらは強い相互作用に関与している。
Λ崩壊
Λ0
→ p+
+ π−
Λ0
→ n0
+ π0
Λ0
も次の過程により滅多に起こらない崩壊をする:
Λ0
→ p+
+ e−
+ ν
e
Λ0
→ p+
+ μ−
+ ν
μ
Σ崩壊
Σ+
→ p+
+ π0
Σ+
→ n0
+ π+
Σ0
→ Λ0
+ γ
Σ−
→ n0
+ π−
Ξ崩壊
Ξ0
→ Λ0
+ π0
Ξ−
→ Λ0
+ π−
Ξ粒子は、"カスケード"ハイペロンとしても知られる。それらは最初にΛ0
へ崩壊しπ±
を放射することで核子へ崩壊する二段階カスケード崩壊を起こすことからこの名前が付いた。
Ω−崩壊
Ω−
は、バリオン数+1および超電荷-2を持ち、そのストレンジネスは−3となる。それは陽子または中性子へ崩壊する多重フレーバー変換弱崩壊を起こす。マレー・ゲルマンのSU(3)モデル（ときに八道説と呼ばれる）はこのハイペロンの存在、質量および弱崩壊のみが可能であることを予測する。
その存在に対する実験的証拠は、1964年にブルックヘブン国立研究所で発見された。粒子加速器によるその形成と観測のさらなる例によって、SU(3)モデルは確証されている。
Ω−
→ Ξ0
+ π−
Ξ0
→ Λ0
+ π0
Λ0
→ p+
+ π−
研究
ハイペロンは通常の原子核には含まれないので、原子核内でパウリの排他原理の制約を受けない。そのため、ハイペロンを使って原子核の内部を探ることができる。
ハイペロン-核子相互作用を研究することで、一般化された強い相互作用の性質がわかる。ハイパー核を作りそのエネルギー準位を調べることによって、この相互作用の研究が行われている。
ハイペロンの初めての研究は1950年代に始まった。物理学者たちは粒子の組織的な分類を作り上げることに駆り立てられた。今日、この領域の研究は、CERN、フェルミラボ、SLAC、JLAB、ブルックヘブン国立研究所、KEKなどの世界中の多くの施設から得られるデータに対して行われている。ハイペロンに対する議題は、CP対称性の破れの探索、スピンの計測、励起状態の研究（一般的に分光学と呼ばれる）そしてペンタクォークおよびダイバリオンのようなエキゾチック状態の探索などがある。
ハイペロンの一覧
| 粒子 | 記号 | 組成 | 静止質量 MeV/c2 | アイソスピン I | スピン(パリティ) JP | Q | S | C | B' | 平均寿命 s | 崩壊生成物 |
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
ラムダ [2] | Λ0 | uds | 1 115.683(6) | 0 | 1⁄2+ | 0 | −1 | 0 | 0 | 6990260000000000000♠2.60×10−10 [3] | p+ + π− または n0 + π0 |
シグマ [4] | Σ+ | uus | 1 189.37(0.7) | 1 | 1⁄2+ | +1 | −1 | 0 | 0 | 6989801800000000000♠(8.018±0.026)×10−11 | p+ + π0 または n0 + π+ |
シグマ [5] | Σ0 | uds | 1 192.642(24) | 1 | 1⁄2+ | 0 | −1 | 0 | 0 | 6980740000000000000♠(7.4±0.7)×10−20 | Λ0 + γ |
シグマ [6] | Σ− | dds | 1 197.449(30) | 1 | 1⁄2+ | −1 | −1 | 0 | 0 | 6990147900000000000♠(1.479±0.011)×10−10 | n0 + π− |
シグマ共鳴 [7] | Σ+ (1385) | uus | 1 382.8(4) | 1 | 3⁄2+ | +1 | −1 | 0 | 0 | Λ + π または Σ + π | |
シグマ共鳴 [7] | Σ0 (1385) | uds | 1 383.7±1.0 | 1 | 3⁄2+ | 0 | −1 | 0 | 0 | Λ + π または Σ + π | |
シグマ共鳴 [7] | Σ− (1385) | dds | 1 387.2(5) | 1 | 3⁄2+ | −1 | −1 | 0 | 0 | Λ + π または Σ + π | |
グザイ [8] | Ξ0 | uss | 1 314.83(20) | 1⁄2 | 1⁄2+ | 0 | −2 | 0 | 0 | 6990290000000000000♠(2.90±0.09)×10−10 | Λ0 + π0 |
グザイ [9] | Ξ− | dss | 1 321.31(13) | 1⁄2 | 1⁄2+ | −1 | −2 | 0 | 0 | 6990163900000000000♠(1.639±0.015)×10−10 | Λ0 + π− |
グザイ共鳴 [10] | Ξ0 (1530) | uss | 1 531.80(32) | 1⁄2 | 3⁄2+ | 0 | −2 | 0 | 0 | Ξ + π | |
グザイ共鳴 [10] | Ξ− (1530) | dss | 1 535.0(6) | 1⁄2 | 3⁄2+ | −1 | −2 | 0 | 0 | Ξ + π | |
オメガ [11] | Ω− | sss | 1 672.45(29) | 0 | 3⁄2+ | −1 | −3 | 0 | 0 | 6989821000000000000♠(8.21±0.11)×10−11 | Λ0 + K− または Ξ0 + π− または Ξ− |
関連項目
ハイパー核（またはハイパー原子核）- ハイペロンを含む原子核
スーペロン - チャームクォークを含むが、ボトムクォークおよびトップクォークを含まないバリオン
脚注
^ 重核子、超核子、超重粒子とも言うと一般向けの書籍に書かれているようだが、素粒子・原子核の専門書では見かけられない。さらには、素粒子・原子核の研究を行っている物理学者がこれらの和名で呼ぶことは皆無といってよい。
^ “Particle Data Groups: 2006 Review of Particle Physics - Lambda (PDF)”. 2008年4月20日閲覧。
^ “Physics Particle Overview - Baryons”. 2008年2月28日時点のオリジナルよりアーカイブ。2008年4月20日閲覧。
^ “Particle Data Groups: 2006 Review of Particle Physics - Sigma+ (PDF)”. 2008年4月20日閲覧。
^ “Particle Data Groups: 2006 Review of Particle Physics - Sigma0 (PDF)”. 2008年4月20日閲覧。
^ “Particle Data Groups: 2006 Review of Particle Physics - Sigma- (PDF)”. 2008年4月20日閲覧。
- ^ abc“Particle Data Groups: 2006 Review of Particle Physics - Sigma(1385) (PDF)”. 2008年4月20日閲覧。
^ “Particle Data Groups: 2006 Review of Particle Physics - Xi0 (PDF)”. 2008年4月20日閲覧。
^ “Particle Data Groups: 2006 Review of Particle Physics - Xi- (PDF)”. 2008年4月20日閲覧。
- ^ ab“Particle Data Groups: 2006 Review of Particle Physics - Xi(1530) (PDF)”. 2008年4月20日閲覧。
^ “Particle Data Groups: 2006 Review of Particle Physics - Omega- (PDF)”. 2008年4月20日閲覧。
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